多晶固體的總的殘余變形，由其所組成的晶粒的塑性變形（它們的形狀和尺寸的變化）以及晶粒的相對位移疊加構(gòu)成。與此相對應，多晶體變形可分為晶內(nèi)變形和晶間變形。如同對單晶體一樣，多晶體的個別晶粒的變形是通過滑移或雙晶來實現(xiàn)的。但是在多晶體中具有大量的晶粒就引起了多晶體塑性變形過程的某些特性。多晶體個別晶粒中滑移面在空間中是任意方位的。它們的不同方位將導致外力對多晶體施載時，并不是在所有晶粒中同時開始塑性變形。塑性變形首先發(fā)生在那些具有最有乖IJ滑移面方位的晶粒中。也就是滑移面與力系引起的最大剪應力作用的平面相重合。其它不銹鋼厚壁管晶粒產(chǎn)生彈性變形，并僅可獲得相對位移。當線性拉伸或壓縮時，在滑移面與外力成454的那些晶粒中具有最有利于開始塑性變形的方位。最有利方位晶粒的成組移動的外部表現(xiàn)為滑移線�；�移線經(jīng)常在變形體表面上出現(xiàn)，是由劉杰耳斯和皿．K.切爾諾夫發(fā)現(xiàn)的。當拉深開始階段時，不銹鋼厚壁管的毛坯表面的覆蓋氧化膜上生成的滑移線。因為在晶粒中首批滑移產(chǎn)生在變形體中作用有最大剪應力的方向上，所以由多晶體表面上顯示盥的滑移線，可以判斷由外力在變形體內(nèi)引起的最大滑動應力的方向。隨同變形力的增大，作用在方位不太有利的滑移面上 的剪應力達 到了開始塑性變形所需要的數(shù)值。于是塑性變形開始遍及愈來愈多的多晶體晶粒。當單向拉伸或壓縮時，使金屬的絕大多數(shù)晶粒得到塑性變形的正應力稱作屈服極限。

在相鄰晶粒中滑移面的不同方位，以及由此造成不同方向的滑移將引起一個晶粒壓迫另一晶粒。這樣在晶粒表面?zhèn)�別部分上，提高了作用應力水平（就象產(chǎn)生應力集中一樣）。如果局部作用的應力能夠使晶體一部分相對另一部分產(chǎn)生位移的話，則晶粒表面上提高了應力水平的部分在多晶體變形時就成為附加的位錯源。超過了相應于流動極限的變形后，多晶體內(nèi)變形的增加將引起晶粒在最強烈流動方向上的形狀拉長。由于塑性變形的結(jié)果，拉長了的晶粒的方向性稱為顯徽組織帶狀化。

晶粒最大和最小尺寸平均值之間的關(guān)系表明了晶粒變形數(shù)值。塑性變形過程中晶粒形狀變化的同時，部分晶粒在空間中結(jié)晶學晶軸發(fā)生轉(zhuǎn)動。隨著塑性變形的發(fā)展，部分晶粒的結(jié)晶學晶軸方向的差別減少了，而滑移面趨向于與金屬強烈流動方向一致。這就造成了當很大變形時多晶體晶粒結(jié)晶學晶軸的很突出的方向性。此種方向性稱做變形織構(gòu)�？棙�(gòu)的出現(xiàn)將造成多晶體性能的異向性。www.shaoyzx.com